Задача №1-quest по физике (11 класс, Касьянов В.А.)

упругих столкновениях с атомами, Ьс . ; - ПОЭ’ГОМУ столкновения с ато- мами газа увеличивают время рекомбинации: т, = (а/г) ‹ (а/1..). (238) Подстановка значений т, и т, в соотношение (236) позволяет получить обратно пропорцио- нальную зависимость напряжения зажигания от давления газа и линейного размера сосуда И, - 1/ра. (239) Гиперболическая зависимость порогового д 255 напряжения зажигания от произведения (ра) Эивисижоен: показана на рисунке 255. Анализ зависимости напряжения зажигания И, (ра) показывает, что для электрического про- — разряда от давления боя как плотного, так и разреженного газа тре- — газа и линейного буется высокое напряжение зажигания (порядка — размера сосуда 330 Электромагнитное излучение 1000 В). В плотном газе сильное электрическое поле требуется для того, чтобы на малой длине свободного пробега электрон успел набрать энер- гию, достаточную для ионизации атома и возникновения электронной лавины. В разреженном газе из-за редких столкновений с атомами элект- роны, возникающие при ионизации, почти беспрепятственно диффунди- руют на анод и стенки сосуда и там рекомбинируют с положительными ионами. Поэтому для ионизации газа, достаточной для пробоя, они долж- ны образовываться в объёме быстрее, чем уходить на анод. Для этого не- ОбХОдИМО сильное электрическое поле, стимулирующее ионизацию. НПИ' меньшее значение напряжения зажигания (порядка 100 В) требуется при промежуточных давлениях ра = 10 Па м. С целью экономии электро- энергии именно такие давления газа используются в люминесцентных лампах. Виды газового разряда. Время нарастания электронной лавины очень мало, порядка 10-7—10-3 с. При этом электрический ток возрастает на несколько порядков. Однако длительный самостоятельный разряд нель- зя обеспечить лишь первичными «затравочными» электронами. Для под- держания разряда и электрического тока необходима эмиссия (испуска- ние) электронов с катода. По способу эмиссии электронов с катода разряд разделяют на тлеющий и дуговой. Тлеющий